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?流动性指数 : 流动性指数是将安息角、压缩度、平板角、均齐度、凝集度等项指数的加权求和得到了一组数值，用来综合评价粉体的流动性。流动性指数主要用来描述粉体在重力作用下自然流淌特性的强弱，指数的范围是0-100。 流动性指数：

?堆积密度：堆积密度是松装密度（也称疏充填堆积密度）和振实密度（也称密充填堆积密度）的统称。松装密度：颗粒在规定的自然装填条件下单位体积的质量称为松装密度。这时的体积就是颗粒体积 + 颗粒上的开孔和闭孔体积 + 自然状态下颗粒间空隙体积。松装密度的别称很多，有松堆密度、疏充填堆积密度、松密度、松散堆积

?对粒度进行检测分析的方法有很多，最常用到的两大类测量方法——图像法与激光衍射法，其中图像法包括电镜法和显微图像法两种形式。这两类方法的测量结果通常会有差异，原因有以下三个方面：一． 原理不同导致的结果不同假定有3个直径分别为1,2,3的球体颗粒，不同测量原理的仪器将会采用不同的方法来计算平均粒径。

?密度：是指材料在绝对密实状态下单位体积的质量，也叫真密度（truedensity）。对粉体而言，由于在测量真密度时无法去除颗粒内部的闭孔，也就是说无法使颗粒呈绝对密实状态，所以通常所说的颗粒的真密度是指表观密度。表观密度：颗粒的质量与表观体积之比。表观体积是指颗粒体积 + 颗粒的闭口孔隙体积，即颗粒

?内摩擦角表示粉体内部颗粒层间的摩擦特性，粉体内部任一点会承受四周颗粒的作用致使颗粒滑动形成相互之间的摩擦。摩擦角有以下几种测量方法：（1）仓流试验法（产颈苍-蹿濒辞飞迟别蝉迟）：在料仓底部开有小孔，仓内粉体通过该孔自由降落，颗粒移动面与水平面的夹角，即为该粉体的内摩擦角。（2）圆棒张力实验法（谤辞诲

?根据 GB1482 或 ISO4490，金属粉体流动性通常用霍尔流速计来测量。测量过程是称量 50g±0.1g 样品，用手指堵住漏斗小孔，将样品倒入漏斗，在快速移开堵小孔的手指同时启动秒表（精度 0.2s）计时，直到粉样流尽时刻立即停止计时，通过 50g 粉体流过小孔的时间的长短来评价金属粉体的流动

? 测量安息角有两种方法，一种是注入角法，指从某一高度粉体注入到大的平板上所形成的锥体斜面的角度。另一种是排出角法，指将粉体注入到较小直径的圆板上后当粉体堆积到圆板的边缘时，粉体开始从边缘排出，此时圆板上粉体形成的堆积角为排出角。由于排除角法体积较小，操作简便，因此实际测量安息角时常用排除角法。

?利用汞对固体表面的不浸润特性，将汞压入多孔材料的空隙中，根据汞压入空隙内的总压力与孔径成反比的关系，求得多孔材料孔径分布及其特性的方法。压汞法是测量中孔和大孔孔径分布的一种方法。目前所用压汞仪使用压力最大约200MPa，适合测量孔径范围在0.0064-950μ ｍ的材料。也常用压汞仪来检测混凝土、砂

?气体吸附法是在恒温条件下，通过测定样品在一系列分压下对背吸附气体的饱和吸附量获得吸附—脱附等温线，以求得样品比表面积孔径分布的方法。求得样品比表面和孔径分布的理论基础是BTE理论，也叫多孔物质的多分支层吸附理论，它是建立在 Langmuir 方程之上并对其修正的一种方法，是计算比表面的普遍理论。

?本系统包括带自动载物台和自动对焦系统的金相显微镜、控制系统、高分辨率CCD 和软件系统四部分组成。与普通的静态图像粒度粒形分析系统不同的是，本系统可实现自动拍摄和图像还原，其过程是自动载物台在控制系统的控制下能一小步一小步地移动，每移动一步显微镜就拍摄一幅图像，自动载物台能连续一行一行地扫描，CCD

?鞘流技术也叫液体聚焦技术，它是通过在样品流的四周包围一层流速更高的鞘液流，来约束样品流中的颗粒不发散，使它们沿着近似直线的路径流动，如果将这个近似直线的样品流设置在镜头的焦平面上，则所有颗粒都将在焦平面上通过镜头，颗粒图像将很清晰，保证了图像粒度粒形分析的准确性。如果不采用这种技术，由于颗粒发散产生

?通过对颗粒数量和每个颗粒投影所包含的像素数量的统计，计算出每个颗粒的等圆面积，从而得到颗粒的等圆面积直径，进而得到粒度分布，还能通过长径，短径计算出长径比和球形度等粒形参数。图像颗粒分析系统包括光学显微镜、数字CCD 摄像头、图像处理与分析软件、电脑、打印机等部分组成。它是将传统的显微测量方法与现代

?电阻法（库尔特）颗粒计数器粒度测量原理是小孔电阻原理，如图所示。小孔管浸泡在电解液中，小孔管内外各有一个电极，电流通过孔管壁上的小圆孔从阳极流到阴极。小孔管内部处于负压状态，因此管外的液体将流动到管内。测量时将颗粒分散到液体中，颗粒就跟着液体一起流动。当其经过小孔时，小孔的横截面积变小，两电极之间的

? 分散在液体（特别是水）中的颗粒对液体中离子有选择性吸附作用，加上固液两相对电子的亲和性不同，往往致使颗粒表面带电。带电颗粒周围的溶液中将富集带相反符号的离子（即反离子），其中一部分反离子与颗粒表面紧密结合，构成固定吸附层，或称 Stern 层，另一部分反离子由于静电吸引和热扩散两种相

?沉降法是通过测量颗粒在液体中的沉降速度来反映粉体粒度分布的一种方法。在液体中大颗粒沉降速度快，小颗粒沉降速度慢。沉降速度与粒径的数量关系我们可以从下面的 Stokes 定律的数学表达式得到：从上式可以看到，颗粒的沉降速度与粒径的平方成正比，可见在重力沉降中颗粒越大沉降速度越快。比如在相同条件下，两个

?在传统的动态光散射法粒度测试中，为了避免复散射 (Multiple scattering) 现象，需要尽量降低样品的浓度，有时甚至看上去都是澄清透明的。而实际上大多数胶体产物原样的浓度都在5%以上，外观是浑浊的。对这样的样品，用传统光子相关光谱法分析前要做高倍率的稀释，这既不便于使用，又可能会破坏胶

?动态光散射（Dynamic Light ScatteringDLS)， 也称光子相关光谱（PhotonCorrelation Spectroscopy PCS) 法，是一种常规的纳米粒度表征方法，具有准确、快速、可重复性好等优点。随着仪器的更新和数据处理技术的发展，现在的动态光散射仪器不仅具备测量粒

?振实密度是将装有粉末或颗粒的刻度量筒固定在机械振动装置上，振动电机带动机械振动装置垂直上下振动，装有粉或颗粒的刻度量筒随机械振动装置而发生有节拍的振动，随着振动次数的增加，刻度量筒里的粉末或颗粒逐渐振实，振动次数达到设定的次数后，机械振动装置停止振动，读出刻度量筒的体积，根据密度的定义：质量除以体积

?由激光器发出的一束激光，经滤波、扩束、准值后变成一束平行光，在该平行光束没有照射到颗粒的情况下，光束穿过富氏透镜后在焦平面上汇聚形成一个很小很亮的光点——焦点，如下图所示：当样品通过分散系统均匀送到平行光束中时，颗粒将使激光将发生散射现象，一部分光向与光轴成一定的角度向外散射，如下图所示。理论与实践

? 钕铁硼颗粒带有较强的磁性，极易团聚，因此不能用湿法测试。而干法是通过高速气流瞬间分散，可以克服磁性引起的团聚，因此干法激光粒度仪成为测量钕铁硼的粒度分布的典型方法。但是由于钕铁硼粉在空气中具有自燃性，就是暴露在空气中的钕铁硼粉在环境温度稍高时就会自燃，因此常常会烧毁吸尘器管路和滤网，使粒度测试

?在粒度测试过程中，有时会出现数据异常的情况，如重复性不好、同一个样品结果与之前有差异等。这样的情况一般是由以下几个原因造成的。1、环境异常：粒度仪的使用环境应该满足以下条件，一是室温在10℃词30℃之间，并且介质温度要与室温相同或相近，若介质与室温温相差过大会导致样品池结雾而影响测试结果。二是实验台

?影响激光粒度仪分辨力的因素很多：（1）光电探测器数量，数量越多分辨力越高。（2）反演算法的优劣，好的反演算法分辨力高。（3）分布模型，多峰模型分辨力高，单峰模型分辨力低。（4）富氏镜头，相差小的富氏镜头分辨力高，相差大的富氏镜头分辨力低。

? 分辨力的定义是能被激光粒度仪有效辨别的两个样品的最小差值。分辨力是和重复性、准确性同等重要的指标，是衡量一台激光粒度仪性能高低的主要指标。由于目前没有评价激光粒度仪分辨力的标准样品，因此要定量评价激光粒度仪分辨力有困难。但用户可以通过简单的方法定性评价你所用的激光粒度仪的分辨力。用两种标称值差

?在测试过程中通常用遮光率这个相对值来表征悬浮液的浓度的， 遮光率的大小是由悬浮液中的颗粒个数决定的——悬浮液中颗粒数越多，散射光越强，遮光率越高；悬浮液中的颗粒数越少，散射光越弱，遮光率越低。为了达到一定的遮光率，对粒度越粗的样品所需的颗粒数量就多；对粒度越细的样品，只要很少一点样品颗粒数就很多，因

? 超细化、纳米化是现代粉体材料研究和生产的趋势，为满足对这些材料的精确粒度分析，激光粒度仪的测量范围也向超细化、纳米化方向发展，所以现代高性能的激光粒度仪的测量下限已经达到 20nm 甚至 10nm，而样品折射率（包括吸收率）是 Mie 散射精确求解的一个重要条件，如果折射率错误，将导致粒度测试

? 光在真空中的速度与光在其它材料中的速度的比值叫做折射率。样品的折射率越高，表明入射光发生折射的能力就越强。吸收率是指光照射到颗粒上热辐射能被吸收的量与投射到颗粒上的总热辐射能量之比。在激光粒度分析软件系统中，折射率是用复数表达表示，它的实部是实际折射率，虚部就是吸收率。现代激光粒度仪的软件系统

? 一般由两种方法，一是采取多次取样法，即用小勺少量多次加样，每加一次样观察一下遮光率的变化，当达到预设值时就停止加样进入分散和测试阶段。二是采用定量取样法，即对同一规格的粉体样品，先实验确定在最佳遮光率时所需要的样品量，以后每次测试时都用天平称量相同量的样品并全部加入到仪器中测试，就可以一次达到

? 遮光率是指被颗粒散射和吸收掉的光占光总量的百分比，是激光粒度测试中用来表示悬浮液光学浓度的一个量。遮光率的计算方法是原始光强 I0 与加入样品后探测器中心点的光强 Ii 的差除以 I0 再乘以 100% 得到，即遮光率 =（I0-Ii）/I0×100%。一般遮光率的范围在 10±5 之间。在实

? 粒度分布测量中所显示的“浓度”一般是所接收的光信号的大小，是与颗粒数目有关的量，一般称光学浓度而不是百分比浓度。对激光法来说，悬浮液中颗粒数越多，光学浓度越大（但如果颗粒太多，光被超量遮挡，光学浓度反而减小）；对沉降法来说，悬浮液中颗粒数 越多，光学浓度越小。

? 激光粒度仪测量粒度的原理是米氏散射理论。米氏散射理论用数学语言精确描述折射率为 n、吸收率为 m、粒径为 d 的球形颗粒，在波长为 λ 的激光照射下，散射光强度随散射角 θ 变化的空间分布函数，此函数也称为散射谱。根据米氏散射理论，大颗粒的前向散射光很强而后向散射很弱；小颗粒的前向散射光弱而后